浅析车灯线光源的计算本科毕业论文(编辑修改稿)

浅析车灯线光源的计算本科毕业论文(编辑修改稿)内容摘要：

则直射光的总功率为反射光的总功率为 代入数据得 方法一是物理中常用到的方法，它将物理模型在合乎实际的情况下适当简化，即将车灯线光源理想化为一点光源，使计算大为简化，体现了物理思想的微妙，给人一以说不出的美感。 方法二也是物理中常用到的方法，它将数学中的分割思想引入实际问题，结合物理的有关知识进行分析，取其极端，从而较好的确定出γ的范围。 物理中在处理变化范围问题时经常用到该方法。 方法三体现了数学对物理处理问题的重要性。 在处理实际问题中时，我们经常利用数学工具并结合正确的物理思想，使问题得到圆满解决。 总的看来，在解决物理问题时，光靠合理的简化并不能较好的解决问题，还必须借助数学这一工具。 从上述三种解法我们不难体会到数学和物理的结合之美。 图 ⑹本节将证明线光源上任一点光源发出的光线直射到测试上形成的亮区为一圈形区域。 如图⑹所示，在线光源上任取一点B1，在旋转抛物面的开口边缘上任取两点E、Q。 01为Y轴与旋转抛物面开口平面的交点。 连接B1O1并延长交测试屏与O2点。 连接B1E，并延长交测试屏于E1点。 分别连接O1E和O2E1。 则由题意可知： ∆B1O1E∽∆B1O2E1∆B1O1Q∽∆B1O2Q1∴ 又∵ ∴ 由此我们可证得：测试屏上直射光所能到达的最大区域边界上的任意两点到直射光亮区中心点间的距离相等，即它所对应的亮区为圆形区域。 证毕。 本节将证明线光源分割后的每点光源照射到测试屏上的直射光亮区所形成的圆形区域的半径相等。 如图⑺所示，在线光源上任取两点BB2，O1为Z轴与旋转抛物面开口平面的交点，即车灯开口处圆的圆心。 分别连接B1O1，B2O2并延长，交测试屏于点O2，O3在旋转抛物面的开口边缘再任取两点Q、G，连接B1Q和B2G，并延长交测试屏于点QG1图 ⑺因测试屏与Z轴垂直，即平面O1EQ与测试屏平行，所以有： ∽ ⑷ ∽ ⑸ ∽ ⑹由⑷式可得 ⑺由⑸式可得 ⑻由⑹式可得 ⑼由⑺⑻⑼三式可得 又因 所以 即线光源分割后每一点光源直射到测试屏上的圆形亮区区域的半径相同，证毕。 由上两节的知识可知，在测试屏上直射光的亮区为半径相等的多个圆形亮区叠加而成的类似小型跑道围成的区域。 取旋转抛物面的顶点和线光源所在直线组成的平面。 以顶点O为原点垂直线光源方向为X轴建立平面直角坐标系。 其中F为抛物线的焦点B1与B2分别为线光源两端点，O1为抛物线开口连线与X轴交点。 D，D/分别为抛物线开口上下边缘上两点，A点为X轴与测试屏交点。 如图⑻示。 图 ⑼图 ⑻点光源B1，B2，F发出的光线通过上边缘D点分别照到测试屏的DDD3点，通过下边缘D/点分别照到测试屏的D1/，D2/，D3/。 由于旋转抛物面开口为一圆形具有对称性，可知测试屏上直射光亮区的长半轴R0=AD2，短半轴为R=AD3，则圆心向一侧的偏移量为σ=AD2AD3，在测试屏上，以直射光亮区的中心为原点，亮区长轴方向为X轴，建立平面直角坐标系，如图⑼所示。 则，线光源在测试屏上直射光亮区的区域为两半圆：和两条直线，所围成的区域。 针对本文研究的是问题，取过旋转抛物面顶点和线光源所在直线的截面建立如图⑽所示图 ⑾图 ⑽坐标系，过B1作平行于x轴的直线分别交抛物线开口连线和测试屏于点M，N。 则，F（15，0），B1（15，2），B2(15，2)，D1(，36)，A(25015，0)。 ∵△D3FA∽△DFO1 ∴ 即。