167117绝热过程(编辑修改稿)

167117绝热过程(编辑修改稿)内容摘要：

Ⅰ Ⅱ Q1 Q2 a b V p O 二 . 循环效率 1212111 Q QA 在热机循环中，工质对外所作的功 A 与它吸收的热量 Q1的比值，称为 热机效率 或循环效率 一个循环中工质从冷库中吸取的热量 Q2与外界对工质作所的功 A 的比值，称为循环的 致冷系数 2122QAQw 1 mol 单原子分子理想气 体的循环过程如图所示。 (1) 作出 pV 图 (2) 此循环效率 解 例 求 c a b 600 2 1 a c 1 600 300 b 2 T(K） V（ 103m3） O 2ln6 0 0lnRVVRTAQababV（ 103m3） O p（ 103R） (2) ab是等温过程，有 bc是等压过程，有 RTCQ pcb 7 5 0 (1) pV 图 ca是等体过程 RppVTTCEQcacaVca450)(23)( 循环过程中系统吸热 RRRQ caab 8664502ln6001 循环过程中系统放热 R bc 7 5 02 0012 86675011 RR此循环效率 逆向斯特林致冷循环的热力学循环原理如图所示，该循环由四个过程组成，先把工质由初态 A（ V1， T1） 等温压缩到 B（ V2 ， T1） 状态，再等体降温到 C （ V2， T2） 状态，然后经等温膨胀达到 D （ V1， T2） 状态，最后经等体升温回到初状态 A，完成一个循环。 该致冷循环的致冷系数 解 例 求 在过程 CD中，工质从冷库吸取 的热量为 2122 ln VVRTQ 2111 ln VVRTQ 在过程中 AB中，向外界放出的 热量为 A B C D 1Q2QV p O 21 A 整个循环中外界对工质所作的功为 循环的致冷系数为 2122122TTTQAQw167。 热力学第二定律 一 . 热力学第二定律 由热力学第一定律可知，热机效率不可能 大于 100%。 那么热机效率能否 等于 100%（ ）呢。 • • 地球 热机 Q1 A 若热机效率能达到 100%, 则仅地球上的海水冷却 1℃ , 所获得的功就相当于 1014t 煤燃烧后放出的热量 单热源热机 (第二类永动机 )是不可能的。 02 Q热源 热源1. 热力学第二定律的开尔文表述 不可能只从单一热源吸收热量，使之完全转化为功而不引起其它变化。 (1) 热力学第二定律开尔文表述 的 另一叙述形式 :第二类永动 机不可能制成 说明 11121 QA(2) 热力学第二定律的开尔文表述 实际上表明了 2.。