空间量子化与电性的起源与特征――空间量子化系列论文之六(编辑修改稿)

空间量子化与电性的起源与特征――空间量子化系列论文之六(编辑修改稿)内容摘要：

沿以 1O 、 2O 为心的圆的切线方向，不在一条直线上， 1E 、 2E 的合作用如图所示。 在自旋截面两侧 2P 、 3P 邻域，空子收缩形变增强，邻域空间收缩。 在两质子质心间 1P 邻域，空量子向球状回复，几何体积扩张，邻域空间向外围扩张。 从而使 两质子邻域空间发生外侧空间收缩，内侧空间向外围扩张的形变，这就改变了原 1q 邻域空间的形变特征，而量子空间反抗两质子邻域局部空间的这一形变，则有内侧沿质心连线正交截面向轴线抵压、外则向外围拉伸的弹性回复作用。 该作用通过两质子间的子层施于两质子上，从而使 1q 、 2q 呈现出相互排斥的作用。 根据球对称性， 1q 对 2q 的排斥作用必通过质心连线。 图（ 6－ 6）为自旋角动量反向质子相互作用示意图。 1q 自旋角动量指向纸外，2q 自旋角动量指向纸里， 1P 、 2P 、 3P 、 4P 、 5P 分别为特殊位置上的空子，实虚图（ 6－ 6） 自旋角动量反向质子电作用示意图 6 形空子分别为有无 2q 作用时同一空子的平衡位置与状态，与图（ 6－ 5）的意义相同。 居于 1q 、 2q 连线间的空子 1P 处， 1E 、 2E 同向，空子沿合场强方向收缩形变增强，邻域空间收缩形变增强。 在 2P 、 3P 处， 1E 、 2E 方向相反，合场强部分抵消，空子 2P 、 3P 沿 2E 方向形变、位移，形状向球体状回复，邻域空间扩张。 现在的情形与自旋角动量同向时相反， 1P 邻域空间沿质心连线截面向中心收缩，2P 、 3P 邻域空间则向截面外围扩张。 而量子空间反抗这一形变，表现为，在 1P 邻域空间沿轴线正交截面向外围拉伸，在 2P 、 3P 邻域空间沿轴线正交截面向轴线抵压，量子空间弹性回复作用自 2P 、 3P 指向 1P ，从而使 1q 、 2q 呈现出相互吸引的作用。 两质子间的作用力 F，当自旋角动量同向时， F表现为斥力，反向时， F表现为引力，而质子间呈现出的这种不同特征的作用是以邻域量子空间形变的不同特征为背景、为基础的。 若将质子换成氢原子的负离子，将旋张场换成旋缩场，仍有相同的结论。 若两粒子中其一为电中性，则因为电中性粒子本身的涡旋场正反抵消，对邻域量子空间无切向作用，不改变荷电粒子涡旋场的特征，故无电性作用。 一般地，若两质子自旋角动量夹角为  ，由式（ 6－ 1）知，作用力  cos4 22reF  （ 6－ 2） 这正是微观荷电粒子同宏观电体电作用的不同之处。 在图（ 6－ 1）所示的氢原子模型中，核和电子自旋轴线平行，自旋角动量反向，知其之间的作用为相互吸引。 电子在核自旋截面运动时， 0 ，故 224 reF  （ 6－ 3） 三．宏观电作用与库仑定律 宏观物体的电性起源于微观粒子的电性，宏观物体的 电作用以微观粒子电作用为基础，不过在讨论静电基本定律――库仑（ ）定律的微观背景前，我们先以量子空间论的观点分析均匀带电球体的荷电特征。 关于均匀带电球体先给出下述两条结论： 1．均匀介质球体所荷电荷，必均匀分布在球体表面层（这已为实验所证实）。 2．无论球体所荷正电荷，还是负电荷，呈正、负电性粒子的自旋角动量必沿该处球面的法线方向，如图（ 6－ 7）所示。 7 根据前述微观荷电粒子间相互作用与自旋角动量夹角相关的分析，荷电粒子自旋轴线必与球面正交，且角动量与该处法线方向相同。 如果球面上荷电粒 子不严格遵守上述规则，则自旋角动量反向，或夹角大于 2/ 的荷电粒子将相互吸引，同向或夹角小于 2/ 的荷电粒子将相互排斥，使球面上形成电荷相对集中区，但这又违背了电荷均匀分布球体表面的事实。 球面上荷电粒子其自旋截面同球面相切，涡旋场的方向同自旋方向同向，而球面上全体荷电粒子激发的合场，即荷电球体的宏观电场。 我们来分析这诸多涡旋场如何叠加为静电场。 设均匀介质荷电球体 M的半径为 R，电荷中心（质心）为 O， S为球体 M 的表面， P为球体 外至 O 点距离为 r 以空子表示的场点，。