16744大数定理与中心极限定理内容摘要:
1,X2, … ,Xn相互独立 , 且都服从以 p为参数的 01分布 . 因而 E(Xk)=p, D(Xk)=p(1p) (k=1,2, … ,n), 由定理 2即得 121l i m 1 ,()nn P X X X pn e + + + 即 l i m 1AnnP pne 18 注 : ① 伯努利大数定律是定理 2 的推论 , 它表明 : 当重复试验次数 n 充分大时 , 事件 A发生的频率Ann依概率收敛于事件 A 发生的概率 p . 定理以严格的数学形式表达了频率的稳定性 . 在实际应用中 , 当试验次数很大时 , 便可以用事件发生的频率来近似代替事件的概率 . 19 ② 如果事件 A的概率很小 , 则由伯努利大数定律知事件 A发生的频率也是很小的 , 或者说事件 A很少发生 . 即 概率很小的随机事件在个别试验中几乎不会发生 , 这一原理称为小概率原理 , 它的实际应用很广泛 . 但应注意到 , 小概率事件与不可能事件是有区别的 . 在多次试验中 , 小概率事件也可能发生 . 20 四 , 中心极限定理 中心极限定理描述如下 : 当一个随机变量 X, 是由 n个相互独立 (可以不同分布不同数学期望不同方差 ,但是方差要存在 )的随机变量 X1,X2, … ,Xn相加构成 , X=X1+X2+… +Xn, 则只要这 n个随机变量的方差是差不多大的 , n是足够大的 , 则 X近似服从正态分布 , X的数学期望和方差 , 就是各个 X1,X2, … ,Xn的数学期望之和与方差之和 . (一般 n要大于 20以上 ) 21 一个常用到中心极限定理的情况是二项分布 , 即 X~b(n,p), 其中 n较大 , 通常要大于20, 则 X是 n个 01分布的相互独立的随机变量 X1,X2, … ,Xn之和 . 而因为 E(X)=np, D(X)=np(1p), 因此近似有 X~N(np, np(1p)). 这被称为棣莫佛 拉普拉斯定理 . 22 例 2 一盒同型号螺丝钉共有 100个 , 已知该型号的螺丝钉的重量是一个随机变量 , 期望值是 100g, 标准差是 10g, 求一盒螺丝钉的重量超过 . 解 设 Xi为第 i个螺丝钉的重量 , i=1,2, … ,100,且它们之间独立同分布 , 于是一盒螺丝钉的重量 X=X1+X2+… +Xn近似服从正态分布 , 因 E(Xi)=100, D(Xi)=100, i=1,2, … ,100,则E(X)=10000, D(X)=10000, 近似有X~N(10000, 1002) 23 求一盒螺丝钉的重量超过 . X~N(10000, 1002), 因此 10000 10200 10000。16744大数定理与中心极限定理
相关推荐
j1点出发到达 s1, s1点应满足相角 如上图 a所示 ,由于 s1 点离起点很近,故可认为上式中的 α1 , β1,β2, β3就是开环零极点到起点- 1+ j1的矢量幅角,见上图 b ,即 α1 =45176。 , β1 = 135 176。 , β2 = 176。 , β3 = 90176。 ,代入上式求得 β4 = -176。 因此根轨迹在- 1+ j1点的出射角为- 176。
晶体吸热升温过程。 晶体熔化特点: 继续吸收热量, 温度保持不变。 ( 2) BC段物质处于固液共存态,表示晶体熔化过程,吸收热量,温度不变。 ( 3) CD段物质处于液态,表示液体吸热升温过程。 ( 4) B点表示物质达到熔化温度,但没有开始熔化,物质完全处于固态; C点表示晶体刚好完全熔化,物质处于液态。 非晶体熔化和凝固过程交流: 自然界中的各种金属、冰、海波等物质都是晶体。
CO 40~80 C6H6( 苯) 110~160 CN 30~65 sp3: =0~100 ppm sp2: =100~210 ppm 羰基碳 : =170~210 ppm 13C NMR 谱 不一定解析每一个峰 峰的个数 分子的对称性 特征共振峰的信息 可能结构 取代基对 13C的 值影响 i = ++ i为 i碳原子的化学位移 n, n 和 n 分别为 i
相应的轴向伸缩系数确定点在轴测图中的位置。 为使图形清晰一般省去图中的虚线。 ( 1) ( 2) ( 3) 例:根据主 、 左视图画出该立体的正等测图并补出俯视图。 作图步骤: ( 1) ( 2) ( 3) ( 4) 回转体的正等轴测图 1)平行于投影面的圆的正等测图的画法 图示为一立方体的三视图,现画出其正等测图。 立方体各面的正方形在轴测图中
c osxu c osyu c o szuzuyuxu ,eu g r a d其中, ug ra d)c o s,c o s,( c o s e称为梯度 在 2R 中 lu c osxuc o syu在 nR 中 lu 11c os xunnxuc o s可统一表示为 eulu
22kiik 21222。 设介质中波矢为 ,导体中为 ,则 ,并 设 在 平面,即 ;上节( )式仍然适 用,即 ,。 )0(k k0)0(vk)0(k zx 0)0( ykxx kk )0( 0)0( yy kk (即 分界面指向导体内部,波 沿 方向衰减) zzz ee