1674-2正等轴测图

1,X2, … ,Xn相互独立 , 且都服从以 p为参数的 01分布 . 因而 E(Xk)=p, D(Xk)=p(1p) (k=1,2, … ,n), 由定理 2即得 121l i m 1 ,()nn P X X X pn e + + + 即 l i m 1AnnP pne 18 注 : ① 伯努利大数定律是定理 2 的推论 , 它表明 :

j1点出发到达 s1， s1点应满足相角 如上图 a所示 ，由于 s1 点离起点很近，故可认为上式中的 α1 ， β1，β2， β3就是开环零极点到起点－ 1＋ j1的矢量幅角，见上图 b ，即 α1 ＝45176。 ， β１ ＝ 135 176。 ， β２ ＝ 176。 ， β3 ＝ 90176。 ，代入上式求得 β4 ＝ －176。 因此根轨迹在－ 1＋ j1点的出射角为－ 176。

晶体吸热升温过程。 晶体熔化特点： 继续吸收热量， 温度保持不变。 （ 2） BC段物质处于固液共存态，表示晶体熔化过程，吸收热量，温度不变。 （ 3） CD段物质处于液态，表示液体吸热升温过程。 （ 4） B点表示物质达到熔化温度，但没有开始熔化，物质完全处于固态； C点表示晶体刚好完全熔化，物质处于液态。 非晶体熔化和凝固过程交流： 自然界中的各种金属、冰、海波等物质都是晶体。

 c osxu c osyu c o szuzuyuxu ,eu  g r a d其中， ug ra d)c o s,c o s,( c o s e称为梯度 在 2R 中 lu  c osxuc o syu在 nR 中 lu 11c os xunnxuc o s可统一表示为 eulu 

22kiik  21222。 设介质中波矢为 ，导体中为 ，则 ，并 设 在 平面，即 ；上节（ ）式仍然适 用，即 ，。 )0(k k0)0(vk)0(k zx 0)0( ykxx kk )0( 0)0(  yy kk （即 分界面指向导体内部，波 沿 方向衰减） zzz ee

新的频度  重复（ 2），直到出现频度为 1，建立Huffman树  确定 Huffman代码表 说明  目的 ：平均码长减少。  Huffma代码不唯一  0， 1对换  合并次序  假设一台模型计算机共有 7种不同的操作码，如果采用固定长操作码需要 3位。 已知各种操作码在程序中出现的概率如下表，计算采用 Huffman编码法的操作码平均长度，并计算固定长操作码和