自然界中存在各种不同种类的粒子,例如电子,质子,中

自然界中存在各种不同种类的粒子,例如电子,质子,中内容摘要：

.显然，  2hq12qq 12 , 0 .PH  hq hq设 的本征方程为 量子力学教程 (第二版 ) 全 同 粒 子 体 系 与 波 函 数 的 交 换 对 称 性 这种与 交换相联系的简并 , 称为交换简并 .但这两个波函数还不一定具有交换对称性 . 在上式中， 为单粒子能量 , 为相应的归一化单粒子波函数 , 代表一组完备的量子数 . k  k qk 设两个粒子中有一个处于 态 ,另一个处 于 态 ,则 与 对 应的能量都是 1k2k   1212kkqq    1221kkqq12kk量子力学教程 (第二版 ) 全 同 粒 子 体 系 与 波 函 数 的 交 换 对 称 性 对于 Bose子 ，要求波函数对于交换是对称的 .这里要分两种情况：          1 2 1 2 1 21 2 1 2 2 11,2sk k k k k kq q q q q q    12 是归一化因子 12k k k（ b ) ,归一化波函数为 （ a） ，归一化的对称波函数可如下构成 12kk 8     121 2 1 21 12 kkP q q     12 1 2 1 2,sk k k kq q q q   9量子力学教程 (第二版 ) 全 同 粒 子 体 系 与 波 函 数 的 交 换 对 称 性          1 2 1 2 1 21 2 1 2 2 11,2Ak k k k k kq q q q q q          1122121212kkkkqqqq 对于 Fermi子 ，要求波函数对于交换是反对称的 .归一化的波函数可如下构成  10     121 2 1 21 12 kkP q q量子力学教程 (第二版 ) 全 同 粒 子 体 系 与 波 函 数 的 交 换 对 称 性 著名的 Pauli不相容原理 ： 不允许有两个全同的 Fermi子处于同一单粒子态 （这里 k 代表足以描述 Fermi 子量子态的一组完备的量子。