第八章波导

第八章波导内容摘要：

kk cc22cc2c2kk0kkkkkkjkkj可传播模式 迅速衰减模式 临界状态 —— 截止波长 ccc k2fv  a. 波导的滤波作用 当工作频率（信号源发出频率） 或 时，信号可以通过波导，否则截止。 Cff  Cb. 相位常数   k)ff(1kkk 2C2c2波导中的相位常数小于无界空间的相位常数，由此导致 c. 波导波长 d. 波导波速  2Cg )ff(12 或 —— 截止频率，  cc k 2 kf cc  , 0时当 v)ff(1vv2Cp   几何色散波 矩形波导 TM波（ ） 0Hz 边界条件 0Eby,0y,ax,0xz 用分离变量法解得 zmnz e)ybns in ()xams in (EE  其余 4个场分量 zmn2cx e)ybns i n()xamc os (E)am(kE  zmn2cy e)ybnc os ()xams i n(E)bn(kE  zmn2cx e)ybnc os ()xams i n(E)bn(kjH  zmn2cy e)ybns i n()xamc os (E)am(kjH  式中，特征值 仅与波导形状，尺寸、波型有关。 22c )bn()am(k  传播特性： a. 沿 x， y方向为驻波； b、 m， n0 ，不存在 TM00， TM0n， TMm0。 采用纵向场法，先求 的边值问题 zE0)y,x(Ek)y,x(E z2cz2t  方程 图 矩形波导 TE波（ ） 0Ez 采用纵向场法，先求 的边值问题 zH,0HkH z2cz2t   ,0xH ax,0xz   ,0yH by,0yy  用分离变量法解得 zmny e)ybnc o s ()xamc o s (H)y,x(H  其余 4个场分量 zmn2cx e)ybns i n()xamc os (H)bn(kjE  zmn2cy e)ybnc os ()xams i n(H)am(kjE  zmn2cy e)ybns i n ()xamc os (H)bn(kH  zmn2cx e)ybnc os ()xams i n (H)am(kH  式中 kc同上，传播特性： a. 截止频率 fc； b. 波沿 z 轴方向传播，沿 x、 y方向为驻波； c. m， n不同时为零，即不存在 TE00模式。