第七节热力学第一定律的应用内容摘要：

2112 lnln TTCVVCCVVp 两边同除以 CV， 并令 γCCCC mVmpVp  , // 2112 lnln1TTVV 上式写成： 122111   VTVTKTV  1（ 1） 即得： 三、理想气体的绝热过程 K为常数。 若将 T = pV/nR 代入上式得： KpV （ 2） K ’为另一常数。 若将 V =nRT/p 代入式 （ 1） 得： KpT   1（ 3） 式 (1)、 (2)、 (3)均为理想气体在 W’=0条件下的绝热可逆过程中的过程方程式。 三、理想气体的绝热过程 若温度范围不太大 ， CV可视为常数 ， 则 W=－ CV (T2－ T1)=CV (T1－ T2) （ 1） TCUW V d d 因为 Q=0, 所以    21 dTT V TCWW积分： 1VVpV CCCCnRInRCV  γ代入（ 1）： 对理想气体， Cp－ CV＝ nR，则 三、理想气体的绝热过程 11221121VpVp)TT(nRW（ 2） 式 （ 1） 和 （ 2） 均可用来计算理想气体的绝热功。 公式（ 1）、（ 2）适用于定组成封闭系统 理想气体 的一般绝热过程，不一定是可逆过程。 三、理想气体的绝热过程 从两种可逆膨胀曲面在 pV面上的投影图看出： AB线斜率： AC线斜率： 同样从 A点出发，达到相同的终态体积，等温可逆过程所作的功大于绝热可逆过程所作的功。 因为绝热。
阅读剩余 0%
本站所有文章资讯、展示的图片素材等内容均为注册用户上传(部分报媒/平媒内容转载自网络合作媒体)，仅供学习参考。 用户通过本站上传、发布的任何内容的知识产权归属用户或原始著作权人所有。如有侵犯您的版权，请联系我们反馈本站将在三个工作日内改正。
标签： 第七节 热力学 第一