吸积盘的研究进展

吸积盘的研究进展内容摘要：

题。 经过相应的数值计算，他们发现两个类型的解 —— 吸积外流和抛射外流。          , , ,rp v v v     和 左上图是密度等值线和子午面内的速度矢量场；左下图是温度等值线；右图是相应的物理量的角分布图。 吸积外流解处处都是正能量，有逃逸到无穷远的潜力。 抛射外流解处处都是负能量，外流的物质最终都能返回来， 不产生 外流。  绝热内流外流模型（ Adiabatic InflowOutflow Solutions, ADIOS） （ Blandfordamp。 Belegman 1999） 假设辐射冷却无效 假设径向速度远小于旋转速度 （只适合小粘滞情况，即 α~） 离子主导的物态方程： 引入三个自相似参量 p、 λ、 ε 5 / 3  物质吸积率满足：  角动量内流满足：  能量外流满足：  G是半径 r处内层物质对外层物质的力矩。  物质外流带走的角动量和能量：。 0 1pm r p  2 1 / 2。 0lF m r G m r   2221 1 5 022EamF G m rrr            1 / 21 / 2 1。 lEp r pd F d Fd m p d m p r   。  径向运动方程：  Bernoulli常数（物质的比能量）：  利用以上方程组，可求解具有外流的盘结构  2 2 21 5 / 2 0r p ar    。 2 2 22 2 21 5 1 ,2 2 2raB e p a rr      三个参数 决定吸积盘的性质  情况，对应无外流无旋转的Bondi球对称吸积。  情况，对应无外流但有辐射损失的吸积流，因此只有能量外流而无角动量外流。  情况，对应磁主导的风，盘上的物质流动是守恒的，所有的角动量和能量被风所带走，在盘中不存在耗散过程，而且盘是冷和薄的。 p  ， 和0p   0 , 1 , 1 / 2p    0 , 1 , 1 / 2p     情况，对应纯气体动力学风，即风只带走它自己在出发点的角动量，而不对吸积盘的其它流体产生力矩作用。  情况，对应Bernoulli常数（比能量）为零的临界束缚吸积流。  情况，对应 的中间解。       1 / 222 1 0 4 4 / 2 1 4 8 1 5p p p p p p         2 3 2 / 2 1 / 5 / 2r a r p p   0 .7 5 , 0 .7 5 , 0 .5p     0 .3 5 /B e r  粗线所围四边形为满足 (1) ， (2)G0，(3)lwl， (4)Be0四个限制条件的允许区域。 ,0aH 物质外流对辐射冷却无效吸积流的影响(Xue amp。 Wang 2020,ApJ,623,372) 质量守恒、动量守恒和能量守恒方程 自相似假设 物态和粘性 假设 2221sssKpccec 可得到五个关于函数 的常微分方程。 它们分别对应着质量守恒、三个方向的动。