第5章流动阻力与水头损失内容摘要：

m a x20urJAQv 167。 圆管中的层流运动 三、沿程水头损失 208 rJv由 和 lhJ f 得 ： vr lh f 208gvdl2Re64 2)( f 2,Re 0drvd 167。 圆管中的层流运动 与 hf的通用公式比较，可得圆管层流时沿程阻力系数： ( R e )Re64 f四、动能、动量修正系数 Ad)(Ad)(A2A3AvuAvu167。 圆管中的紊流运动 一、紊流的特征 主要特征 ： 流体质点相互掺混，作无定向、无规则的运动，运动要素在时间和空间都是具有随机性质的 脉动。 ☈ 严格来讲，紊流总是非恒定的。 ☈ 时间平均紊流 ： 恒定紊流与非恒定紊流的含义。 ☈ 紊流的脉动性使过流断面上的流速分布比层流的更均匀，但能量损失比层流更大。 167。 圆管中的紊流运动 二、紊流切应力 紊流切应力 τ 包括 τ 1和紊流附加切应力 τ 2两部分，即 21  其中 ： 2221ddddyulyuy 01 ryy  这里 称为混合长度，可用经验公式 或 计算。 167。 圆管中的紊流运动 三、粘性底层  Re dl ☈ 水力光滑、水力粗糙的含义。 ☈ 粘性底层 一般只有十分之几个毫米，但对流动阻力的影响较大。 l167。 圆管中的紊流运动 四、过流断面上的流速分布 •粘性底层区 )( ly )( 2* 线性分布yvu式中 ：  0* v —— 剪切流速 •紊流核心区 )( ly )( ln* 对数曲面分布cykvu 167。 圆管中的紊流运动 五、沿程阻力系数 λ 的变化规律及影响因素 Johann Nikuradse 167。 圆管中的紊流运动 dⅣeⅤd====== dfdddd15041014125211120301611lg(100l)b Ⅰalg Re ⅢⅡc167。 圆管中的紊流。
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标签： 阻力 水头 流动