高三物理光的粒子性

高三物理光的粒子性内容摘要：

证实了爱因斯坦方程， h 的值与理论值完全一致，又一次证明了“光量子”理论的正确。 三 .爱因斯坦的光量子假设 爱因斯坦由于 对 光电效应 的理论解释和对 理论物理学 的贡献 获得 1921年诺贝尔物理学奖 密立根由于 研究基本电荷和光电效应 ，特别是通过著名的油滴实验，证明电荷有最小单位。 获得 1923年诺贝尔物理学奖。 思考与讨论 课本 P36 ceUWh  0cceK eUvm：E 221因为可得代入 0WhE k  放大器 控制机构 可以用于自动控制，自动计数、自动报警、自动跟踪等。 四 .光电效应在近代技术中的应用 K1K2K3K4K5KA可对微弱光线进行放大，可使光电流放大105~108 倍，灵敏度高，用在工程、天文、科研、军事等方面。 应 用 • 光电管 •光 电源 电流计 I A K 康普顿效应 第 2课时 ：光的粒子性 光在介质中与物质微粒相互作用 ,因而传播方向发生改变 ,这种现象叫做 光的散射 1923年康普顿在做 X 射线通过物质散射的实验时，发现散射线中除有与入射线波长相同的射线外，还有比入射线波长更长的射线，其波长的改变量与散射角 有关，而与入射线波长 和散射物质都无关。 一 .康普顿效应 ： 晶体 光阑 X 射线管 探 测 器 X 射线谱仪 石墨体 (散射物质 ) j 0 散射波长  一 .康普顿效应 康普顿正在测晶体对 X 射线的散射 按经典电磁理论： 如果入射 X光是某 种波长的电磁波， 散射光的波长是 不会改变的。 一 .康普顿效应 康普顿散射曲线的特点： 0外出现了移向长波方向的新的散射波长 。  随散射角的增大而增大。 散射中出现 ≠0 的现象，称为 康普顿散射。 波长的偏移为 0  =0 O j =45 O j =90 O j =135 O j . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . o （ A） λ 波长 . . . . . . . 0  一 .康普顿效应 称为电子的 Compton波长 )c os1( j  c只有当入射波长 0与 c可比拟时 ， 康普顿效应才显著 ， 因此要用 X射线才能观察到 康普顿散射 ， 用可见光观察不到康普顿散射。 波长的偏移只与散射角 j 有关 ， 而与散射物质 种类及入射的 X射线的波长 0 无关 ， 0  c = =103nm（实验值） 一 .康普顿效应 遇到的困难 二 .康普顿效应解释中的疑难 ① 根据经典电磁波理论，当电磁波通过物质时，物质中带电粒子将作受迫振动， 其频率等于入射光频率 ，所以它所发射的 散射光频率 应等于 入射光频率。 ② 无法解释波长改变和散射角。