磁场

220)(2 xRpB m302 rp m3021rpE e电偶极子在轴线上的场强 x0RIPxr BdBd//Bdmpnm eN I Sp 载流线圈有 N匝时 [例 3]试求一载流直螺线管轴线上任一点 P的磁感应强度。 设螺线管的半径为 R， 单位长度上绕有 n匝线圈 ，通有电流 I。 1A 2AR P12l dlr 解： 距 P点

；地磁 S极在地理的北极附近 . • 这一现象最早由我国宋代学者沈括发现。 • 这一现象现代科学界叫做“磁偏角”现象。 • 沈括的这一发现比西方早了四百多年。 本节课主要内容 : 一、磁场 二、地磁场 、摸不着能使磁针偏转的物质 小磁针静止时 N极 的指向为该点的磁场方向 (1) 概念 (2) 分布 (3) 方向 磁体外部 N极出 ,S极进 和小磁针静止时 N极 的指向、磁场方向一致

不做功 , 粒子的动能不变 1）洛伦兹力的施力物体：磁场 受力物体：电荷 4）洛伦兹力与安培力的关系 安培力是大量运动电荷所受洛伦兹力的合力 用一个电荷来检验电场的存在 不用 一个电荷来检验磁场的存在 5）电荷对电场与磁场的检验 电场 磁场 静止电荷 受力 不受力 运动电荷 受力 v//B 不受力 受力 电场力 洛伦兹力 带电粒子运动状态 无关 有关 决定大小的因数 电荷量 电场强度 电荷量

根据磁感线，标出磁体的 N、 S极及小磁针的 N、 S极。 N N S 蹄形磁铁的磁感线 磁感线分布规律：从磁体 N极 出来，回到 S极 终止。 根据小磁针的 N、 S极，在图中标出磁体的极性，并画出磁体周围的磁感线的 分布。 S N 三、地磁场的存在 演示实验： 一根支起的磁针，如果附近没有磁体或铁器的影响，磁针静止后是恒指南北方向的 .用手把磁针拨到指东西 .。

平行通电直导线之间的相互作用 讨论： 用学过的知识加以分析 现象 ： 电流方向相同时，相吸 电流方向相反时，相斥 实验 演示 : 二、安培力的大小 垂直时： F=BIL 夹角 θ 为时 :F=ILBsin θ 平行时： F=0 A C B I 例题 2： 如图所示，直角三角形 ABC组成的导线框

方 一点 P，由于电子运动产生的磁场在 P 的方向为（ D ） B。 竖直向下 2．如图所示，一块同有电流的铜板，板面垂直磁场放在磁场中，板内同有如图方向的电流， a、 b 是铜板的左、右边缘上的两点， 若两点的电势分别为φ a、φ b,则（ BC ） aφ b B. φ aφ b ， Uab 增大 D．其他条件不变，将铜板改为 Nacl溶 液时，电势差仍一样 3．两平行长直导线 a,b

计算问题，可把稳恒电流分成无限多个电流元，先求出每个电流元在该点产生的磁感应强度，再按场强叠加原理就可以计算出带电体再该点产生的磁感应强度（ BBdlId   ） 问题： BdlId 。 2． Biot― Savart― Laplace 定律 1820 年 10 月 30 日（在距 Oersted 报道电流磁效应不到三个月），法国的Biot 和 Savart 在法国科学院发表文章

圆盘轴线上的磁场和圆盘的磁矩 解 2/ Rq rrq d2d  tqIdd rrrr d2d2   P r 2/322302/32220)(2d)(2ddxrrrxrIrB BB d   xRx xR 222 22220 Bd例 圆盘圆心处 RB20nrrnIrp m  ddd 32 

条空间抛物线。 重庆师范大学硕士学位论文 2 带电粒子在电场和磁场中的经典运动 4 空间仅存在磁场 此时， E =0，则 e=0。 由 ()式，带电粒子的运动方程是 ( 0 ) ( 0 )( ) sin ( 1 c o s )( 0 ) ( 0 )( ) sin ( 1 c o s )( ) ( 0 )xyx t b t b tbbyxY t b t b tbbZ t z t   

( ) 图 8－ 2－ 13 A．垂直于 v向右下方 B．垂直于纸面向里 C．垂直于纸面向外 D．垂直于纸面向里 解析： 由左手定则可判断 A图中洛伦兹力方向垂直于 v向左上方， B图中洛伦兹力垂直于纸面向里， C图中垂直于纸面向里， D图中垂直于纸面向里，故 B、 D正确，A、 C错误． 答案： BD 3． (2020中山模拟 ) 半径为 r的圆形空间 内，存在着垂直于纸面向里的匀强磁 场