工程力学

3. 应用叠加法，将简单载荷作用时的结果分别叠加 EIqliBiB331 4811 EIqlwEIqlwEIqlwCCC4342411614813845,EIqlwwiCiC431 3 8 411 第 7章 平面弯曲 167。 梁的变形与刚度 22 水 利 土 木 工 程 学 院 工 程 力 学 课 程 组 悬臂梁受力如图所示 ， q、 l、

   222222 )M()M()M(MMMM ziyixiOzOyOxO主矩 0Oz0Oy0OxMM39。 co sMM39。 co sMM39。 co s空间任意力系向一点的简化结果计算 第 4章 空间力系 167。 空间任意力系 24 水 利 土 木 工 程 学 院 工 程 力 学 课 程 组 ，此时力系平衡。 0M,0FO39。 R

工 程 学 院 工 程 力 学 课 程 组 工字形截面梁的切应力 zdbh h 0 t dISFZzS**A 横截面上的切应力9597％ 由腹板承担 ， 而翼缘仅承担了 35％ ， 且翼缘上的切应力情况又比较复杂。 为了满足实际工程中计算和设计的需要仅分析腹板上的切应力。 第 7章 平面弯曲 167。 梁横截面上的应力 40 水 利 土 木 工 程 学 院 工 程 力 学 课 程 组

课 程 组 第 9章 组 合 变 形 偏心压缩（拉伸） Fe FFeM FFeM NFFeM A BA Byze ZNIF eyAF 1. 外力简化 2. 内力分析 3. 应力计算 FFFeM  单向偏心压缩 46 yz 水 利 土 木 工 程 学 院 工 程 力 学 课 程 组 Fyz FeM zy FeM 3. 应力计算  zyK ,A B C D 1.

 222222 )M()M()M(MMMM ziyixiOzOyOxO主矩 0Oz0Oy0OxMM39。 co sMM39。 co sMM39。 co s空间任意力系向一点的简化结果计算 第 4章 空间力系 167。 空间任意力系 24 水 利 土 木 工 程 学 院 工 程 力 学 课 程 组 ，此时力系平衡。 0M,0FO39。 R 

程 组 工字形截面梁的切应力 zdbh h 0 t dISFZzS**A 横截面上的切应力9597％ 由腹板承担 ， 而翼缘仅承担了 35％ ， 且翼缘上的切应力情况又比较复杂。 为了满足实际工程中计算和设计的需要仅分析腹板上的切应力。 第 7章 平面弯曲 167。 梁横截面上的应力 40 水 利 土 木 工 程 学 院 工 程 力 学 课 程 组 工字形截面梁的切应力 zdbh h 0 t

a b AbSaSIIAaaS2IIAbbS2IIzyyz1z1y2zz1z2yy1y由于 y、 z 轴通过截面形心，所以 Sy＝ Sz＝ 0，即有 a bAIIAaIIAbIIyz1z1y2z1z2y1y证明： [证毕 ] 利用平行移轴定理可以通过已知截面对一对坐标的惯性矩和惯性积 ， 求其对另一对坐标的惯性矩与惯性积。 附录 I

CE m i nm a x 应力圆上的面内最大切应力与作用平面 最大切应力作用平面由和 1和 139。 确定。 2139。 21 max min E 1 139。 ＆ 平面应力状态分析 第 8章 应力状态和强度理论 51 水 利 土 木 工 程 学 院 工 程 力 学 课 程 组 一点处的平面应力状态如图所示。 试求 −30186。 斜面上的应力； 主应力、主平面；

无关 D．对于短杆，采用公式σ lj=22E 计算σ lj偏于安全 二、填空题（本大题共 20小题，每小题 1分，共 20分） 请在每小题的空格中填上正确答案。 错填、不填均无分。 _______________。 _______________。 ，合力偶矩等于各分力偶矩的 _______________。 ，若未知量的数目超过独立的平衡方程数，这类问题称为_______________。

α＞ β α β α β α α α α α α α α α α α α α α α α α α α α β β β β (a) (a) (a) (b) (b) (b) (c) (c) (c) 题 图 D 3 3 3 3 3 3 3 3 3 1 1 1 1 1 1 1 1 1 2 2 2 2 2 2 2 2 F P P P P P P P P 题 图 D D D D D D F P P P P