光学

心） 2．求像 A39。 B39。 3．求物 AB 经理想光学系统后所成的像，并注明系统像方的基点位置和焦距 4．判断光学系统的成像方向 5．求入瞳及对无穷远成像时 50%渐晕的视场 6．判断棱镜的成像方向 C A B 题 21 图 A39。 B39。 A39。 F39。 A B F H H39。 题 22 图 B39。 三． 填空：（共 10 分，每题 2 分）

制位的信息。 为此，只要是每页信息对应一个特定的参考光束，即各页信息对应于不同角度、波长和相位的参考光束。 全息页组也可以分别堆积在整个存储介质的厚度内，这样又可以增加更多的存储容量。 光折变存储器的另一个优点是其剩余度，这一个有点来自于单个全息图象的每一个元是分布在存储介质的整个曝光体积内，因此存储介质中分立的缺陷会影响整页数据的水准，但不会使个别的二进制位数据消失，从而加强了存储数据的完整性

光的折射 C N N’ 法线 水 空气 折射定律 •折射光线在入射光线和法线所在的平面上，折射光线和入射光线分居在法线的两侧。 •入射角的正弦跟折射角的正弦之比为一常数。 折射现象解释 视深比实深浅 光路可逆 A’ A 折射现象中光路可逆 常数rs i nis i n光密媒质 (二 )折射率 折射率是反映媒质光学性质的物理量 —— 折射率 s i nis i nn VCn 光密媒质

    （ 2） 13222 1 2 322 gT dv Tv v vd        27. 试求图 1043 所示的周期性矩形波的傅里叶级数表达式，并绘出其频谱图。 解：周期性矩形波为偶函数，所以 0nB  240 11 2A E z d z d z     4 4  Z E(z) 图 1043 习题 27 图 

成虚像 A＂ B＂至平面镜的距离为 150 mm，且像高为物高的一半，试分析透镜焦距的正 负，确定透镜的位置和焦距，并画出光路图。 解： 图３ 3 习题 4图 解：平面镜成β =1 的像，且分别在镜子两侧，物像虚实相反。 6．用焦距 =450mm 的翻拍物镜拍摄文件，文件上压一块折射率 n=，厚度 d=15mm的玻璃平板，若拍摄倍率，试求物镜后主面到平板玻璃第一面的距离。 解 θ 2θ x a

察平面进行线性叠加，然后计算干涉面的光场强度，并在仿真界面中显示这些光强图形。 宁夏大学物电学院 毕业设计 6 杨氏干涉及实验仿真 双光束干涉 将同一光源的波前划分为两个 (或多个 )部分作为相干光源的方法称为分波前干涉。 最著名的例子是杨氏实验。 杨氏干涉实验是两点光源 干涉实验的典型代表。 杨氏干涉实验以极简单的装置和巧妙构思实现了普通光源干涉。 无论从经典光学还是从现代光学的角度来看

照度（ Illuminance）：表面上一点的光照度是入射在包含该点的面元上的光通量 dφ除以该面元面积 dA。 照度的公制单位是 lx(lm/m2)，英制单位为 fc(lm/ft2)。 1lx= 1fc= 出光度（ Luminous Exitance）：单位面积上发出的光通量，单位是 lm/m2。 亮度（ Luminance）：在给定方向上，每单位面积 上的发光强度。 亮度的公制单位是

一系列明暗相间的条纹，两明条纹分得很开，明条纹的亮度随着与中央的距离增大而减弱；  明条纹的宽度随狭缝的增多而变细。 3．光栅衍射图样的形成： 当光栅中的每一条缝按单缝衍射规律对入射光进行衍射时，由于各单缝发出的光是相干光，在相遇区域还要产生干涉，因此光栅衍射图样与干涉的综合结果： 1）多缝干涉： 在相邻的两个极大明纹之间，有 N1 个暗纹，在这 N1个暗纹之间显然还有 N2 个次级大明纹

物镜的外壳上标有 ”FL”字样。 在结构上透镜的数目比消色差物镜多，北京麦克奥迪仪器仪表有限公司 电话： 01082895262 传真： 01082895263 7 比复消色差物镜少，成像质量上，远较消色差物镜为好，接近于复消色差物镜。 d. 平视场物镜（ Plan objective ） 平场物镜是在物镜的透镜系统中增加一快半月形的厚透镜，以达到校正场曲的缺陷，提高视场边缘成像质量的目的。

del 860 or IC/5 controller 设备操作系统 自动控制 触摸式人机界面或带监控软件的计算机 手动控制 按键式 抽真空速度 5х103 Pa 15min 极限真空度 5х104 Pa 占地面积 长 х宽 х高 1600х1300х1550mm .