力学
of the other two leaving two constants to be determined by the boundary conditions.(由上式 就可求出所有系数 ) 4 2 2 44 0 2 2 4 0f A x A x y A y 4 2 2 440 22 40 0A x A x y A y 02 4422444
若 G绳 和 f不计，则求出 G动 是解题关键，通常应用的公式为。 ，最高的机械效率由可提升的最大物重决定。 （绳子承担的最大拉力决定最大物重） ，是指拉力 F ≥ 物重 G
量 ,和能量等概念及相应的守恒定律 .狭义相对论的时空。
个 数学模型。 这个模型为运用数学方法解决流 体力学问题带来方便，并且在此基础上所得 结果 在 绝大多数情况下 也符合实际。 连续介质模型 不 成立的例子： 稀薄气体中航天器的飞行问题，微尺度流动问题。 流体的密度及粘性 密度 单位体积流体所具有的质量 Δ0l imVMV M 流体质量， V 流体体积。 1．流体的密度 3kg / m液体 压强 变化对密度几乎没有影响， 温度
12. 使 等于零的坐标轴叫惯量主轴，均质刚体的 就是惯量主轴。 13. 作平面平行运动的刚体的角速度不为零时，在任一时刻刚体上恒有一点的 速度为零，这点叫 14. 考虑地球的自转，地面上运动的物体都要受到一个科里奥利力，其水平分量总是指向运动的。 15. 设一力学体系有两个质点组成，有一个约束方程，则其自由度为 16. 作用在一力学体系上
／ kl十 1／ k2) 物块 1重力势能增加了 Δ Ep1＝ m1gΔ h1＝ ml(ml十 m2)g2(1／ kl十 1／ k2) 5．弹簧与“两个守恒”条件的分析 例 5 如图 5所示装置中，木块 B与水平桌面间的接触是光滑的，子弹沿水平方向射入木块并留在木块内，将弹簧压缩到最短。 现将子弹、木块和弹簧合在一起作为研究对象 (系统 )，则此系统在子弹开始射入木块到弹簧压缩至最短的整个过程中
确定点的运动的基本方法：自然法、直角坐标法和矢量法。 运动方程和轨迹方程。 点的速度和加速度的矢量形式，点的速度和加速度在固定直角坐标轴上的投影。 自然轴系，点的速度和加速度在自然轴系上的投影，切向加速度和法向加速度。 2. 刚体的基本运动 刚体的平动及其特征，刚体的定轴转动及运动特征，转动方程，角速度和角加速度，转动刚体内各点的速度和加速度。 角速度和角加速度矢。
14. 使 等于零的坐标轴叫惯量主轴，均质刚体的 就是惯量主轴。 15. 作平面平行运动的刚体的角速度不为零时，在任一时刻刚体上恒有一点的速度为零，这点叫 16. 科里奥利加速度是由牵连运动与 相互影响所产生的。 17. 若约束方程中不显含 ，这种约束叫稳定约束。 18. 作用在一力学体系上的诸约束反力在任意虚位移中所作的虚功之和为零，则这种约束叫 19. 拉氏函数 L 中不出现的坐标就叫 20
断裂不同时 结果 粘胶长丝纱 图 124 试样夹持长度对负荷 伸长曲线的影响 粘胶 长丝纱 断裂 不同时 捻系数 (t ex1 / 2捻 / cm) 图 125 不同捻系数对负荷 — 伸长曲线的影响 3 二、长丝纱条的初始模量和断 裂强度 h 2 r P fy P f θ l (b ) (c) θ l (a) θ b a c f = y cos 2 P fy = P f cos
24dIII zy 32π 3dWz 建筑力学电子教案 (4) 空心圆截面的惯性矩 )1(64π)(64π4444DdDII zyc z y d c Dd)1(32π 43 DW z建筑力学电子教案 3. 纯弯曲理论的推广 横力弯曲时，由于剪力的存在 ,梁的横截面将发生翘曲。 此外在与中性层平行的纵截面上 ,还有由横向力引起的挤压应力。 因此