力学

约束情况而异； μl 则称为 相当长度 ，即相当于两端球形铰支压杆的长度。 如下各图所示。 22cr )(πlEIF y＝l A B Fcr l A B y x Fcr 1π22crlEIF y)(π22crlEIF y建筑力学电子教案 l A B Fcr l Fcr v )(π22crlEIF y2)2(π22crlEIF y 从上述分析可知 ,中心受压直杆的临界力

24dIII zy  32π 3dWz 建筑力学电子教案 (4) 空心圆截面的惯性矩 )1(64π)(64π4444DdDII zyc z y d c Dd)1(32π 43 DW z建筑力学电子教案 3. 纯弯曲理论的推广 横力弯曲时，由于剪力的存在 ,梁的横截面将发生翘曲。 此外在与中性层平行的纵截面上 ,还有由横向力引起的挤压应力。 因此

上的正应力，并绘 出该项正应力随横截面位置的变化图； （ 3）求柱的各横截面处的纵向线应变， 并作该线应变随横截面位置的变化图； （ 4）求柱的总变形； （ 5）绘出各横截面的纵向位移随截面位 置的变化图。 41001 .160 kN 100 kN A B C 3 m 建筑力学电子教案 x FN(kN) 100 260 参考答案：

建筑力学电子教案 O T  解： 轴传递功率 ， 相当于每分钟传递功 （ 1） )kW(kN)(601000 K  NW外力偶作功 （ 2） nTTW π2 令（ 1）、（ 2）相等，得 nTNT π2/10 0060 K)mkN(/ k  nNT即 建筑力学电子教案 因此作用在轴上的外力偶矩 T为 M P  WMt)mkN(1217T 0 0 01 2 1 7

子教案 若为平面图形，则 例 51 用积分法求下列平面图形的形心位置。 AAyyAAxx ACAC  d,db(y) y dy C 2R O x y 建筑力学电子教案 解： 建立如图所示坐标系，则 xC= 0 现求 yC。 则 222)( yRyb yyyybA dR2d)(d 22 30232202232|)(32d2dRyRyyRyAySRAAxb(y)

为 力偶矩矢。  F,FM   FrFrF,FM BAo   力偶对任意一固定点的矩等于其中的两个力对该点的矩的代数和。 BArBrArd O n FrBA    Frr BA  ndF  力偶矩矢与矩心无关。 41 水 利 土 木 工 程 学 院 工 程 力 学 课 程 组 第 2章 力学基本知识 力偶 力 偶 矩

221)(11(11 blllnlnblnlb ....................... 011 )2()32)(22()!1(1)2)(1()1( blnllllnlnlnb lnln   ∴ ])()32)(22()!1(1)2)(1()1()32)(22(!2)2)(1()22(

据平面汇交力系平衡的几何条件， P、 NB 和 F 三个力应组成一个封闭的力三角形，从图中可知，力三角形是一个直角三角形，应用三角公式求得 F=Ptgα NB=P/cosα 由作用力反作用力关系可知，碾子对障碍物的压力 NB 也等于。 通过上例，可总结几何法解题的主要步骤如下： （ 1）选取研究对象，并画出分离体简图 （ 2）画受力图。 先画出主动力，再根据约束类型画出约束反力

图所示，那么 A、 B两点处水的压强为 [ ] ＝ pB＝ 1960帕 ＝ pB＝ 980帕 ＝ 980帕， pB＝ 0 ＝ 105帕， pB＝ 0 21. 抛向空中的篮球，若不计空气阻力，篮球在空中运行时： [ ] \par 22. 把一个油桶绕着支点 C推上台阶，在无滑动时，力中最省力的施力方向是 [ ] 23. 某物体在前一半路程中的速度是 20米／秒，后一半路程中的速度是 30米／秒

一个可以通过开关控制其有无的水平匀强电场 ，场强为 E= l03V／ m．现将质量为m=20 kg的货物 B(不带电且可当作质点 )放置在小车的左端，让它们以 v =2m/s的共同速度向右滑行，在货物和小车快到终点时，闭合开关产生水平向左的电场．经过一段时间后关闭电场，使货物到达目的地时，小车和货物的速度恰好都为零．已知货物与小车之间的动摩擦因数  取 g=10m/s2．