流体力学

、串联管路的总流量 等于各支路的流量之和 C、并联管路两节点间的总水头损失等于各支路的水头损失 D、并联管路各支路的水头损失相等 E、并联管路两节点间的总流量等于各支路的流量之和 18． 下列关于压力体的说法中，正确的有（ ） A、当压力体和液体在曲面的同侧时，为实压力体， zP B、当压力体和液体在曲面的同侧时，为虚压力体， zP C、当压力体和液体在曲面的异侧时，为实压力体， zP D

P1=P2=172kN/ 2m 设 Fx,Fy 为水流作用于弯管的分力，如图 060O X Y U1， P1 P2， U2 工程流体力学 11/24/20205:45:31 PM 郭冠中制作 13 X方向：kNAPAF)1000300()1000600(60c o sp2202211x Y方向： 011 60sina0 APF y  =0172 1/4 （

切线方向重合。 驻点：速度为 0 的点； 奇点：速度为无穷大的点（源和汇）；流线相切的点。 *流管：在流场中任取一不是流线的封闭曲线 L，过曲线上的每一点作流线，这些流线所组成的管状表面称为流管。 *流束：流管内部的全部流体称为流束。 *总流：如果封闭 曲线取在管道内部周线上，则流束就是充满管道内部的全部流体，这种情况通常称为总流。 微小流束：封闭曲线极限近于一条流线的流束 *过流断面

流线具有以下两个特点：① 非定常流动时，流线的形状随时间改变；定常流动时，其形状不随时间改变。 ② 流线是一条光滑曲线。 流线之间不能相交。 如果相 交，交点的速度必为零。 四、流束 流管中的所有流体称为 流束。 五、水力直径 总过流断面的面积 A与湿周 x 之比称为水力半径 R，水力半径的 4 倍称为 水力直径 ，用 d 表示 44AdR 对于圆形管道，水力直径在数值上等于圆管直径 六

都符合规定，一切账目都清楚准确，财务工作业绩范文。 对经费的使用情况和存在问题，经常向有关领导请示汇报。 4 是否充分做好财务工作的汇报，如：按照规定编造全年、每季、每月的各种预算报表统计资料和月度结算，做到准确无误，并及时报告分管领导。 5 关于财务凭证的处理，如：所有财务凭证，及时整理、装订和保存。 6 财务处理一个重要环节，是否和其他部门充分合作，并推进工作，如

点流体静压强的大小作用面方向无关，只与该点的位置有关。 ①层流区 ②临界过渡区 ③紊流光滑区 ④紊流过度区 ⑤紊流粗糙区意义：比较完整地反应了沿程阻力系数的变化规律，揭示了沿程阻力系数变化的主要因素。 在于将流场划分为两个计算方法不同的区域，即势流区和附面层。 在附面层外的势流区按无旋流动理想流体能量方程或动量方程求解；在附面层内，按粘性有旋流动流体能量方程或NS方程求解

出口截面列伯努利方程： 其中， P2 b= 0， z1 = z 2，代入得： 选弯管所围成的体积为控制体，对控制体列动量方程： 求得： Fpnbx= (N) ∴ Fx= Fpnbx= (N) Fpnby= (N) Fy= Fpnby= (N) )/( 212212 smvDDv   xexxvpnx FAPvvqF  2221  2221

man qotex street 卡门涡街 kinematic energy 动能 kinematic moleculer theory 分子运动论 kinematic similarity 运动相似性 kinematic viscosity 运动粘度 KuttaJoukowski theorem 库塔 — 儒可夫斯基定理 L Lagrange method 拉格朗日方法 Lagrangian

(18) 双流体模型除了上述的湍流模型外，在计算流体力学（CFD）中还有一个比较常见的模型就是双流体模型，在这个模型中两种流体遵循各自的控制微分方程，两种流体间存在质量、动量和能量的相互作用，双流体模型的控制方程如下：双流体模型的通用方程[9]：∂∂tρnrnϕn+∂∂xjρnrnunjϕn=∂∂xjrnΓϕn∂ϕn∂xj+∂∂xjϕnDϕn∂rk∂xj+Sϕn+Iϕn (19)其中

有流动时： 由连续性方程得： 8 7 222121  udud  解得： mu  /s mu  /s 忽略阻力，应用伯努利方程，列 11,22断面的方程： gupgup 22222211  带入数据解得： P2/r== =100Kn/ 2m 列动量方程： X 方向： ）060c o s(ux60c o spp 0202211  QFAA  带入数据得： Fx=