物质波

，很难观察到它们的波动性，但是微观粒子的情形完全不同， 1927年，两位美国物理学家利用观察 “ 电子束照射到晶体晶格上发生的衍射现象 ” 证实了德布罗意的假设． 既然实物粒子具有波动性，那么从同一粒子源发出的粒子级双缝后，也会形成干涉图样。 这一现象用牛顿定律是解释不通的

薛定谔方程 对于动量为 P 、能量为 E 的一维自由 微观粒子，根据德布罗意假设，其物质波的波函数相当于单色平面波，类比可写成： )(20),( xvtieΨtxΨ量子力学中 一维自由粒子波函数 的一般形式 这里的 和 一般都为复数。 0)(20),(pxEthieΨtxΨhνE hp 波函数的统计意义 亮 波强 电子到达多 暗 波弱 电子到达少 电子双缝衍射

数学任务二）。 总结 可见量子力学的框架就是围绕粒子的波动性（波函数）来完成的。 从德布罗意提出物质波概念到薛定谔写出物质波遵循的波动方程，再到狄拉克把波动方程同狭义相对论结合写出相对论量子力学后，量子力学的数学结构就完成了。 4 量子力学的含义与物质波 到 1926 年薛定谔的波动力学完成，量子力学的数学结构就比较完善了，但是量子力学是关于什 么的科学，它所描述的微观实物粒子的物质波是什么