原子

,我的性质很活泼 ,就算是春节期间我也一直被关在煤油瓶子中 ! Mg。

采用哈特曼光阑 ， 可多次暴光而不影响谱线相对位置 ， 便于对比。 05:12:33 二、 光谱定量分析 quantitative spectrometric analysis 1. 光谱半定量分析 与目视比色法相似；测量试样中元素的大致浓度范围； 应用 ：用于钢材 、 合金等的分类 、 矿石品位分级等大批量试样的快速测定。 谱线强度比较法 ：测定一系列不同含量的待测元素标准光谱系列 ，

相互吸引。 定态微扰理论回顾  非简并情况 :  兼并情况： ( 0 ) ( 0 ) ( 1 ) ( 0 ) ( 0 )1。 igi i k k l i ikl c m l V l  ( 0 )0( 1 ) ( 0 ) ( 0 ) ( 0 ) ( 0 )0 ( 0 ) ( 0 )()1ji j ij i k Dj i D kPlP l l V k k V lv v E E

所以，紫外区用石英棱镜 , 可见光区 用玻璃棱镜，而红外区则用岩盐棱镜 ② . 色散率 分光元件的色散率是指把不同波 长的光分散开的能力，可用角色散率 和线色散率表征 棱镜的角色散率用 dθ/dλ来表示 , 其物理意义是指两条波长相差 dλ的 光线被棱镜色散后所分开的角度的大 小。 θ是入射光与出射光之间的夹角， 称为棱镜的偏向角。 线色散率是指波长相差 dλ的两条

在真空中传播的速度相同 , 其数值为 1010cms1 (2) 电磁辐射的粒子性 电磁辐射的传播以及反射、衍射 干涉等现象都可以用波动性来解释 电磁辐射的吸收和发射等同物质 相互作用的现象，则不能用波的模型 来解释。 这是必须将其看作是不连续 的能量微粒，即光子或光量子，光子 具有能量 hν， 具有动量 hν/c， 每个 光子的能量 E（ 或 ε） 与相应的频率 及波长有如下关系 : E(ε)=

高。  劳伦兹变宽 ， 赫鲁兹马克变宽 （ 碰撞变宽 ） ΔVL 由于原子相互碰撞使能量发生稍微变化。 劳伦兹变宽： 待测原子和其他原子碰撞。 赫鲁兹马克变宽： 同种原子碰撞。 在一般分析条件下 ΔVo为主。 MTVV07D  钨丝灯光源和氘灯 ， 经分光后 ， 光谱通带。 而原子吸收线的半宽度： 103nm。 如图所示： 若用一般光源照射时 ， 吸收光的强度变化仅为 %。

04:08:55 （ 3） 压力变宽（ 劳伦兹变宽，赫鲁兹马克变宽 ） ΔVL 由于原子相互碰撞使能量发生稍微变化。 劳伦兹 （ Lorentz） 变宽 ： 待测原子和其他原子碰撞。 随原子区压力增加而增大。 赫鲁兹马克 （ Holtsmark） 变宽 （ 共振变宽 ） ： 同种原子碰撞。 浓度高时起作用 ， 在原子吸收中可忽略（ 4） 自吸变宽

的 2. 水是由 2个氢元素和 1个氧元素组成的 3 .水分子是由氢元素和氧元素组成的 4 .一个水分子是由 2个氢原子和 1个氧原子构成的 大气中的臭氧层可吸收太阳的紫外线，对地球起保护作用。 有关臭氧（ O3）的说法不正确的是（ ） A. 臭氧是一种单质 C. 臭氧中含有氧气 D. 臭氧和氧气组成的气体是混合物 C 实验室测得某物质只含有一种元素，则该物质（ ） （ A）一定是单质 （

（干扰线 ）；纯铜中铅分析线 （干扰线 ）等 ,用氘灯扣背景都要扣过头。 2) 然而我们也发现当基体的原子吸收线和被测元素的分析线基本重叠 :△  时，一些基体谱线就会过多地吸收从分析线光源来的辐射和少吸收从氘灯连续光源来的辐射，这样即使扣了背景但分析结果仍大大偏高。 譬如，锰基中镍分析线 （干扰线）；稀土（含铕）中铜分析线 （干扰线 ）；钒酸铵中铝分析线（干扰线 ）；铜基

8 10aNM k g， 普朗克常数： 10hJ， 玻尔兹曼常数： 10 /Bk J K ] 解： 21）31Nn Vd，所以： 1/3dn 22） 根据能均分原理，单粒子平均能量： 2 2 2 32 2 2 BpkE k T   23）32dB Bh h hp kTE    24） dBd  ，3 Bchd kT，  22 2 / 3